哈！

      广义相对论与狭义相对论的根本不同，是在于：

狭义相对论是：将经典物理学的3维空间矢量纠正为4维时空矢量，广义相对论是：从4维时空牵引运动矢量变换产生的时空弯曲特性，而放弃矢量，采用处理有关问题的方法。

但是, 没有各维相应的可变系矢量,就有诸多不便，并造成，例如前面已提到的所谓“引力波”严重错误。

其实，各维牵引运动的变换应是相应牵引运动矢量的变换，本人采用各维牵引运动位置矢量变换的各相应可变系矢量，就解决了矢量表达各维矢量弯曲问题。

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可变系时空多线矢物理学 (接 20)

21. 时空可变系的建立

广义相对论与狭义相对论的根本不同，是在于：

狭义相对论是：将经典物理学的3维空间矢量纠正为4维时空矢量，广义相对论是：从4维时空牵引运动矢量变换产生的时空弯曲特性，而放弃矢量，采用处理有关问题的方法。

但是, 没有各维相应的可变系矢量,就有诸多不便，并造成，例如前面已提到的所谓“引力波”严重错误。

其实，各维牵引运动的变换应是相应牵引运动矢量的变换，本人采用各维牵引运动位置矢量变换的各相应可变系矢量，就解决了矢量表达各维矢量弯曲问题。

    例如，4维时空矢量由以*为中心变换到以‘为中心，相应的可变系是：   

r0’[0’矢]=r0*cA[0*矢]-r1*sA[1*矢]-r2*cB[2*矢]+r3*sB[3*矢]

r1’[1’矢]=r0*sA[0*矢]+r1*cA[1*矢]-r2*sB[2*矢]-r3*cB[3*矢]

r2’[2’矢]=r0*cB[0*矢]-r1*sB[1*矢]+r2* cA[2*矢]-r3*sA[3*矢]

r3[3’矢]’=r0*sB[0*矢]+r1*cB[1*矢]+r2*sA[2*矢]+r3* cA[3*矢] 即:

ra’[a’矢]={矩阵R(a’a*)ra*[a*矢],a*=0到3求和},a’ =0到3求和，

  矩阵R(a’a*)=cA-sA-cB+sB

                  sA+cA-sB-cB

                  cB-sB+cA-sA

            sB+cB+sa+cA，而有：

dr’[1线矢]=dra’[a’矢] a’ =0到3求和

={dR(a’a*)ra*[a*矢],a*=0到3求和},a’ =0到3求和

={dra’(偏分ra'R(a’a*))ra*[a*矢],a*=0到3求和}

,a’ =0到3求和

={dra’(w(a’a*)[a’矢])},a’ =0到3求和

=w(a’a*) dr*[1线矢]，

w(a’a*)[a’矢]

=(偏分ra'R(a’a*))ra*[a*矢] ,a*=0到3求和，

w(a’a*)=(偏分ra'R(a’a*))ra*,a*=0到3求和，是时空联络系数(Riemann-Christoffel符号)，具体表达了弯曲时空的基本特性。

类似地，n维矢量相应的可变系是：由n维的正交归一矩阵R(a’a*)，联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*)，表达。

可见，只要根据各维牵引运动矢量给出各该维的正交归一矩阵R(a’a*)，联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*)，就可以由w(a’a*)乘相应的矢量构成相应的可变系矢量，进行有弯曲特性的矢量运算。

     3维空间矢量相应的可变系是：由3维空间的正交归一矩阵R(a’a*)，联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*)，表达。

6维牵引运动矢量的牵引运动变换：

    对于6维的牵引运动矢量，

r(6)={r01^2+r02^2+r03^2+ r23^2+r31^2+r12^2}^(1/2),

r(3)={r01^2+r02^2+r03^2}^(1/2), r(2)={r02^2+r03^2}^(1/2),

r(3.)={r23^2+r31^2+r12^2}^(1/2), r(2.)={r31^2+r12^2}^(1/2),

cA=r01/r(3), sA=r(2)/r(3), cB=r02/r(2), sB=r03/r(2),

cC=r23/r(3.), sC=r(2.)/r(3.), cD=r31/r(2.), sD=r12/r(2.),

    由以*为中心变换到以‘为中心，相应的变换矩阵变换是：

r01’=r01*cA   -r02*sA    0     -r23*cC   +r31*sC  0

r02’=r01*sAcB+r02*cAcB -r03*sB -r23*sCcD-r31*cCcD+r12*sD

r03’=r01*sAsB+r02*cAsB+r03*cB-r23*sCsD-r31*cCsD-r12*cD 

r23’=r01*cC   -r02*sC    0    +r23*cA  -r31*sA    0

r31’=r01*sCcD+r02*cCcD-r03*sD+r23*sAcB+r31*cAcB -r12*sB

r12’=r01*sCsD+r02*cCsD+r03*cD+r23*sAsB+r31*cAsB +r12*cB  

   惯性牵引运动，各3角函数由各速度函数代入，变换不随时间改变。

   非惯性牵引运动，各3角函数由各位置函数代入，变换随时间改变。

   以上非惯性是6维的力。

   对于时空自旋力和时空电磁力是6维的力，其相应牵引运动就必须使用这种变换。

   也与4维时空矢量同样的方法，由6维时空牵引位置矢量的变换建立相应的可变系，进行相应的弯曲时空的矢算。

相应的变换矩阵R((0j,kl)’(0j,kl)*))是：

cA   - sA    0  - cC   +sC  0

sAcB+ cAcB - sB - sCcD- cCcD+ sD

sAsB+ cAsB+ cB- sCsD- cCsD- cD 

cC   - sC    0  +cA  - sA    0

sCcD+ cCcD- sD+sAcB+cAcB - sB

sCsD+ cCsD+ cD+sAsB+cAsB +cB  

相应的时空联络系数(Riemann-Christoffel符号) 是：

w((0j,kl)’(0j,kl)*)

=(偏分r(0j,kl)'R((0j,kl)’(0j,kl)*))r(0j,kl)*

,(jkl)*=123循环求和，(jkl)’=123循环求和，

类似地，也可给出由12维时空牵引位置[22,1矢量]、[22.1矢量],以及3维时空牵引位置[(22,22)1矢量]、[(22,22).1矢量]的变换建立相应的可变系，进行相应的弯曲时空的矢算。

http://blog.sciencenet.cn/blog-226-1211093.html 
类似地，n维矢量相应的可变系是：由n维的正交归一矩阵

R(a’a*)，联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*)，表达。

可见，只要根据各维牵引运动矢量给出各该维的正交归一矩阵R(a’a*)，联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*)，就可以由w(a’a*)乘相应的矢量构成相应的可变系矢量，进行有弯曲特性的矢量运算。

   3维空间矢量相应的可变系是：由3维空间的正交归一矩阵R(a’a*)，联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*)，表达。

    类似地，对于各维的时空r(n(4))[X矢]矢量，也都分别有相应的可变时空多线矢，和相应的各正交归一矩阵R(a’a*)，联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*)，表达式。

(未完待续)

    哈！

      广义相对论与狭义相对论的根本不同，是在于：

狭义相对论是：将经典物理学的3维空间矢量纠正为4维时空矢量，广义相对论是：从4维时空牵引运动矢量变换产生的时空弯曲特性，而放弃矢量，采用处理有关问题的方法。

但是, 没有各维相应的可变系矢量,就有诸多不便，并造成，例如前面已提到的所谓“引力波”严重错误。

其实，各维牵引运动的变换应是相应牵引运动矢量的变换，本人采用各维牵引运动位置矢量变换的各相应可变系矢量，就解决了矢量表达各维矢量弯曲问题。

     创新，发展，弥补、纠正了现有相应理论的严重缺陷、错误，提供了解决有关问题的有力工具！

     热诚欢迎网友们，特别是有关专家，积极参与讨论，应用、发展！