4维时空各维多线矢物理学（13）

14.所有4种量子时空矢量各自的基本特性、运动规律

纵观本文前面各节，已知，所有4种量子时空矢量，分别有如下特点：

（按正交系，平直坐标）

静止质量m0不=0的量子时空位置(长度、距离)矢量，

r(4)[1线矢]={ir(4)0[0基矢]+r(4)j[j基矢],j=1到3求和}

={ir(4)0[0基矢]+r(4)(3)[(3)基矢]}，

r(4)0=(c或a*)t，c、a*分别是光速、声速，t是光子或声子行进的时间，

r(4)[1线矢]点乘r(4)[1线矢]

={-r(4)0^2+r(4)j^2,j=1到3求和}={-r(4)0^2+r(4)(3)^2}，有：双曲线几何特性，当r(4)0= r(4)(3)，就蜕化为双折线，

电中性粒子，其实，都是等量正、负电荷粒子，组合成为的，因而，仅需考虑正或负电荷的量子，其3维空间部分，r(4)(3)[(3)基矢]

={r(4)j[j基矢],j=1到3求和}，

当j仅1维，就是简单的双曲线，时与空，半轴之比a0：a(3)与电荷量之比q0：q(3)，成反比，当q0=q(4)(3)，就蜕化为双折线，

当j有2维，就是有空间平面椭圆的双曲线，其椭圆的2个半轴之比a1：a2与电荷量之比q1：q2，成反比，当q1=q2，就蜕化为圆，

当j有3维，就是有空间立体椭球的双曲线，其椭球的3个半轴之比a1：a2：a3与电荷量之比q1：q2：q3，成反比，当q1=q2=q3，就蜕化为圆球，

电中性量子的各相应情况，就相当于，由电荷量按相应的量纲分析得到的各质量取代电荷量的结果。

由此，按各维时空矢量运算(包括时间导数、微分、偏分、积分)，可得到各相应多线矢的各相应特性。

静止质量m0=0的量子时空位置(长度、距离)矢量，

rz(3)[1线矢]={irz(3)0[0基矢]+rz(3)j[j基矢],j=1到2求和}

={irz(3)0[0基矢]+rz(3)(2)[(2)基矢]}，

rz(3)0=(c或a*)t，c、a*分别是光速、声速，t是光子或声子行进的时间，

rz(3)[1线矢]点乘rz(3)[1线矢]

={-rz(3)0^2+rz(3)j^2,j=1到2求和}={-rz(3)0^2+rz(3)(2)^2}，有：双曲线几何特性，当rz(4)0=rz(3)(2)，就蜕化为双折线，

其2维空间部分，rz(3)(2)[(2)基矢]

={rz(2)j[j基矢],j=1到2求和}，

当j仅1维，就是简单的双曲线，时与空，半轴之比a0：a(3)与质量之比hν0/(c或a*)：hν(3)/(c或a*)，成反比，当hν0/(c或a*)=hν(3)/(c或a*)，就蜕化为双折线，

当j有2维，就是有空间平面椭圆的双曲线，其椭圆的2个半轴之比a1：a2与质量之比hν1/(c或a*)：hν2/(c或a*)，成反比，当hν1/(c或a*)=hν2/(c或a*)，就蜕化为圆，

对于封闭系统中的多个量子，的各量子和各维的质量或电荷量中心为坐标系中心，都有以上的相应特性，

由此，按各维空间矢量运算(包括时间导数、微分、偏分、积分)，还可根据实际物体的不同状况，采用，相应的各种仿射系，各种，曲线坐标，、各种正方、锥、台，形，各种晶体元包，等等的，各维，长度、面积、体积、时空积，都能分别导出各相应的极坐标表达式，得到各相应多线矢的各相应特性，

当r(4)(3)>>r(4)0，成为远程,3维空间，或rz(3)(2)>>r(3)0，成为远程,2维空间，(经典物理学)的情况，而有引力势和静电磁势，不存在不同能级的跃迁，不可能辐射任何m0=0的量子，

只有各维时空多线矢，m0不=0的量子，结合能的变化，才形成不同的能级，才在其间跃迁，而辐射相应能量的m0=0的量子，光子或声子；或导体、半导体能带中的电子、空穴，吸收光子经一定的，驰豫，时间，辐射相应的光子，而传递相应的电磁势差，以及电中性量子，形成不同的振动能级，类似地，吸收与辐射相应的声子，

各量子各维分量都是相应的自由度，各自由度的能量都可由hν(ν不能微分)或kT表达，m0不=0的量子，不能用静止质量m0.或运动质量m，表达，

当r(4)(3)<<r(4)0，成为近程的，时轴，运动矢量，就得到，相应量子在均匀介质中等速运动，红移量与传递时间或传送距离的双曲线关系式，

多个粒子彼此相互作用，建立，各粒子的运动方程，就必须用到各相应的牵引运动的可变系多线矢量变换。对于各维运动学矢量都有各自相应的正交归一，变换矩阵，就能导出相应的各联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*)，就可以由w(a’a*)乘相应的矢量构成相应的可变系矢量，进行有弯曲特性的矢量运算，

因而，已能全面解决所有4种量子在各相应条件下，的各种特性和运动规律，

(未完待续)