精选
1.
曾工发表了关于摩擦力的段子（http://blog.sciencenet.cn/blog-531950-969231.html）， 置顶。这有点意思，所以我代表全体段子手先谈谈，以断了喆学家的置顶之路。
2.
摩擦力是一种等效力。我们来做一个等效力的示意模型如下：
我们用比喻的方式来说明摩擦。不管是由于表面的不平整，分子间的排斥或吸引，我们统一用一个比喻来表现他们：就是宝宝在一边，轩轩在另一边，当宝宝和轩轩手拉手，两个平面之间就不愿走。那么什么时候摩擦力小？就是很少的宝宝抓到轩轩的手的时候；什么时候摩擦力大？就是宝宝们都能抓住轩轩们的时候。
压力起什么作用？压力就是将大宝宝和大轩轩压扁，让小宝宝和小轩轩能够手拉手，故此压力大摩擦力就大。
这个时候我们就可以写公式了(以下S代表接触面积，f代表摩擦力)：
$f=S \cdot (hand-in-hand \space rate)$ （1）
而hand-in-hand rate则会与单位表面所受的正压力，即压强，正相关-但不一定是成正比例。
当非线性项作用比较弱的时候，我们就可以得到我们通常用的摩擦力公式：
如果
$hand-in-hand \space rate=\mu \cdot\frac{N}{S}$
则
$f=S\cdot \mu \cdot\frac{N}{S}=\mu\cdot N$ (2)
这里$\mu$即线性项的系数，也就是我们平时所说的摩擦系数，当然有动摩擦和静摩擦之分（动起来的时候，轩轩抓宝宝就困难一些）。而$N$代表正压力。
但是当我们考虑非线性项时，情况就比较复杂。如果我们将宝宝-轩轩模型进行到底，可以想像，最后宝宝和轩轩都大大小小地牵完手了，这个时候：
$hand-in-hand \space rate=C_{1}$
则 $f=S\cdot C_{1}$ $if \space N/S>N_{0}/S$ (3)
从压强比较小（公式（2））的线性情况，到压强比较大压强不再起主导作用（公式（3））之间可以有很多过渡的方式。当然，如果不做严格的计算，再考虑在纤维中不同接触方式使得模型的参数具有分散性，那么粗略地用如下公式表示过渡过程：
$f=\mu _{1} \cdot N\cdot S$ (4)
表示在这个过渡过程中，摩擦力随着面积和压力都会增加也是可以的。
但是的但是，曾工原文的公式中p（x）就是单位长度上的压力，即以长度计的压强，所以p（x）dx的含义就是正压力！和我这里公式（2）的含义是一模一样！因此，我快气疯了！我从公式（3）到公式（4）的分析全完蛋了！宝宝和轩轩也被气疯了！而段子手高山就直接去找他的小保芳姐姐去了！
3.
因此，我们恭恭敬敬地将曾工的公式复制下来：
$F=\int_{a}^{a+l}n\cdot \mu P(x)dx$ （5）
这里$\mu$是摩擦系数，$P(x)dx$是从a到a+l这么一段丝的每段微元受到的正压力。 “那么”段子手刘进平问道：“n”又是什么呢？OK，如下图：
假设受到了压力N，那么我们看到图中的6个表面，都受到了正压力N，因此用来抵消拉力的摩擦力就是六个面的叠加。因此大家挤在一起，摩擦力形成的合作力量就增加了！“n”就是这个意思，表示有多少表面在一个正压力的作用下形成合力，来对付拉力。
4.
陆绮mm向来眼尖，马上发现了问题：正压力N哪里来的呢？纠缠啊！对，纠缠！就是将这些丝捻转在一起（对于纤维来说，你不捻转他们也要纠缠，比如高山。），那么当它们受到拉力的时候，这些纠纠缠缠的纤维都斜着身子，将一部分拉力转成了正压力，这些正压力带来了摩擦力，也就是所谓的“抱合力”。
从抱合力的机制出发，我们可以看到纤维越长，就越能多转着纠缠几圈，虽然这不能改变公式（5）的任何形式，但是从受拉方向来看，这个张力就被平摊了。这和螺丝的螺纹转的圈数越多，越能抵抗拉力和螺丝轴向压力是一个道理。
因此，我只好揣摩着，以段子手陆绮的名义，画了下面这幅画：（当然，水平坑定比不上段子手陆绮，更比不上刘进平和高山了。）
5.
这是生物学界的段子手宣言！纤维越细，n越大；纤维越长，越纠缠。它们合起来，就越抗拉，所以，不会画图的生物学家不是好的段子手！
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