本文拟介绍气块干绝热过程的热力学第一定律表示式，供参考.
1.气块的干绝热过程
将大气中具有微小容积的宏观空气微团称为气块；如果在上升（或下降）过程，①气块与周围环境不发生
热交换；②不发生水相的变化；则称该过程为干绝热过程.
气块的干绝热过程对应的热力学第一定律表示式，参见如下式（1）所示：
dU=δQ+δWv+δW'
=-pdV （1）
备注：为研究方便，气块的干绝热过程有效功视为0，即：δW'=0.
2. 气块干绝热上升过程的热力学性质
气块上升过程，空气越往上越稀薄，外压（pe）不断减小，气块体积不断膨胀；
由式（1）可知：“-pdV”值不断减小，dU值亦减小，气块温度将降低.
2.1 泊松方程
泊松方程[1]是描述气块干绝热过程中，气块压强与温度的经验关系式，参见如下式（2）所示：
（2）
式（2）中“T1、p1”及“T2、p2”分别代表气块不同高度对应的温度与压强.
式（2）可变形为：
（3）
式（3）显示：气块干绝热上升过程，p2<p1，则：T2<T1.
即：干绝热上升过程，气块压强减小，温度将降低；这与式（1）讨论结果一致.
另：对于气块干绝热上升过程，气块温度与气块上升高度关系参见如下式（4）所示：
（4）
式（4）中“Z1，Z2”代表气块所处不同高度；“Γd”代表气块的干绝热垂直递减率，单位为
“℃/100m”.
3. 各类常数间关系
自然界各类常数之间常存在一些莫名关系，比如：π2≈g （5）
式（5）中“π”表示圆周率，π=3.14；“g”表示重力加速度，g=9.80m/s2.
物理学中单摆周期计算公式，参见如下式（6）所示：
（6）
式（6）中“t”代表单摆的周期，单位为s；“l”代表单摆的摆长，单位为m.
将式（5）代入式（6），并整理可得：
（7）
式（7）为单摆周期计算的简化式.
需明确科学研究不应缺少科学依据，单凭表象就轻易得出结论.
4. 结论
⑴气块的干绝热过程对应的热力学第一定律表示式为“dU=-pdV”；
⑵气块的干绝热上升过程，空气越来越稀薄，外压不断减小，气块体积将膨胀，导致气块热力学能降低，
温度亦降低；
⑶气块位能（或动能）属于外部能量，与热力学能无关.
参考文献
[1]戴树桂主编, 环境化学，北京:高等教育出版社.1996:11-12.
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