《伽伐尼电路的数学研究》译文（3）（P20-P26）
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第一种情况
均匀材料和均匀尺寸导体的电路。
借助于第一个和第三个基本定律，我们对初步伽伐尼现象有了确切的了解，举例如下，想象一下，例如，一个处处具有相同厚度和均质的环，在任何一个地方具有相同的电位；即彼此靠近的两个表面的电状态不等; 当它们发生作用并且因此平衡受到干扰时，如果电的流动性仅仅局限在环的范围内，则电将会重新建立起来，从而在两侧流过。
如果这种张力只是暂时的，那么这个平衡很快将重新建立起来; 但如果这个张力永久性的，那么平衡就永远不会恢复;
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但由于其不受限制的扩张力而产生的电在非常的短暂时间内产生，这个状态接近于平衡状态，其中包括：通过电的不断传播，电流通过的导体的部分的电气状态的变化几乎无法察觉。 在光和热传播中也经常发生的这种状态的特性源于以下事实：位于工作电路中的导电介质的每个粒子当它发出给另一个粒子电时，它从一侧接收相同量的传播过来电，因此一直保持不变的数量。
现在，由第一基本原理可知，电转换仅直接从一个粒子发生到另一个粒子，并且在其他类似的情况下，根据其能量由两个粒子的电差异确定，显而易见，该状态必定在其整个厚度上均匀激发的环上同样呈现，并且在其所有部分中类似地由电气条件的恒定变化构成，从激发点起始，均匀地穿过整个环，最后再次返回到激发位置 ;
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而在这个地方，如前所述，在带电条件下突然形成张力的跳变，如前所述，是持续可以感觉到的。 在这种简单的电的分离或分割中，是存在着各种现象的关键。
电的分离方式完全由前面的观察确定；但在环的各个部分的绝对电力仍然不确定。这个性质最好可以通过想象一个环来实现，它的性质保持不变，在激励点被打开并且以直线延伸，并且通过竖立在其上的垂直线的长度表示电在该点处的力。竖立在它上面的垂直线；向上指向可以表示一个正的，但向下的，表示该点的一个负电状态。
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电位或张力,完全可以用图形表示。
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直线AB（图1）因此可以表示以直线延伸的环，并且垂直于A B的线AF和B G可以通过它们的长度指示位于末端A和B的正电的力。
如果现在直线FG从F到G，FH平行于AB，则FG的位置将给出电力分离模式，并且BG，-AF即GH是环端口上的张力; 并且任何其他地方C处的电力可以很容易地用垂直于A B的通过C绘制的C D的长度来表示。
但是从伏打（电压）激励的性质来看，线AF和B G的绝对幅度没有确定，而只是张力的量，即线G H的长度可以确定的; 因此，分离方式可以由与前者平行的任何其他直线来表示。即 例如，由I K表示，因为位于当前位于A B下方的坐标呈现与它们的前者相反的关系。所以张力仍然保持由K N表示的相同值，
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其中平行于F G的无限无数条线中的那一条表示环的实际状态的，无法一般地表述，必须根据发生情况来分别确定。另外，很容易想到，由于所寻求直线的位置是给出的，所以对于环的一部分，通过任何一个点可以完全被确定，或者换句话说，可以通过电的知识来确定。
例如，如果环在C处失去了所有的电，通过绑定，经过C平行于FG的线LM，在这种情况下就可以完全地确定环的电状态。
正是由于电分离的可变性，才使得人们认为易变性现象是伽伐尼电路特有的。
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可以进一步补充的是，直线F G相对于B的位置是否固定显而易见是无关紧要；或者，直线F G的位置是否保持不变，以及A B相对于它的位置是否改变。以下将介绍较为复杂的情况，即假设电分离为更复杂的形式。
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