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时空各维可变系多线矢量子数形矢算物理学(8)

已有 138 次阅读 2021-6-15 10:44 |个人分类:物理|系统分类:论文交流

时空各维可变系多线矢量子数形矢算物理学(8)

8.各类时空矢量量子,的矢量运算,逐次结合、演变,成为,各种高维,正、反,多线矢、标量,的各表达式,和有关数据

4维时空长度[1线矢]

r(4)[1]={ir0[0]+rj[j],j=13求和}

={ir0[0]+r(3)[(3)]}

4维时空速度[1线矢]

v(4)[1]={iv0[0]+vj[j],j=13求和}

={iv0[0]+v(3)[(3)]}

4维时空动量[1线矢]

p(4)[1]={ip0[0]+pj[j],j=13求和}

={ip0[0]+p(3)[(3)]}

=mv(4)[1]

=m{iv0[0]+vj[j],j=13求和}

=m{iv0[0]+v(3)[(3)]}其模长:

p(4)={-p0^2+pj^2,j=13求和}^(1/2)

={-p0^2+p(3)^2}^(1/2)

=其结合能

=2倍时空动能=mv(4)^2

=m{-v0^2+vj^2,j=13求和}

=m{-v0^2+v(3)^2}

=2倍空间动能=mv(3)^2

而有:其空间动能=mv(3)^2=2倍其时空动量模长,的时轴部分=mv0^2=p0^2

4维时空[1线矢],的这各种物理矢量的相互关系,也适用于,各维时空[多线矢]

 

已知,4维时空[1线矢]量子就是,正电子,正电[1]、电子,电[1*]2种,分别有电荷,正电荷=q、电荷*=-q,即:

正电[1]=q{ir0[0]+rj[j],j=13求和}

=q{ir0[0]+r(3)[(3)]}

[1*]=-q{ir0[0*]+rj[j*],j=13求和}

=-q{ir0[0*]+r(3)[(3)*]}

由它们各自的电磁力,并按,量纲分析,分别得到,它们各自的,各物理[1线矢][标量]

对于正电子[1线矢]有:

正电动量[1]

正电p(4)[1]={i正电p0[0]+正电pj[j],j=13求和}

={i正电p0[0]+正电p(3)[(3)]}

=正电mv(4)[1]

=正电m{iv0[0]+vj[j],j=13求和}

=正电m{iv0[0]+v(3)[(3)]},其模长:

正电p(4)={-正电p0^2+正电pj^2,j=13求和}^(1/2)

={-正电p0^2+正电p(3)^2}^(1/2)

=正电结合能,正电p(4)=正电mv(4)(2倍时空动能)

=正电m{-v0^2+vj^2,j=13求和}^(1/2)

=正电m{-v0^2+v(3)^2}^(1/2)

对于正交系,平直坐标,有:

v(3)^2=vj^2+vk^2+ vl^2

=v(3)^2(cosθ^2+(sinθcosψ)^2+(sinθsinψ)^2,而且,

cosθ不=sinθcosψ不=sinψ,v(3)[1]各分量都不相同,有椭球特性vj^2=1-(1-2vl^2)vk^2=1-vl^2,仅由,vl参量表达。

cosθ=sinθ或cosψ=sinψ,v(3)[1]各分量有2个相同,有橄榄球特性:vj^2=1-(2vl^2)vk^2=1-vl^2,也仅由,vl参量表达。

cosθ=sinθ、cosψ=sinψ,v(3)[1]各分量都相同,有圆球特性:就都由确定的数值,(1/3)^(1/2),表达

而且,对于各种“[多线矢]量子”, 3维空间分量,部分,的模长,以上3种情况的,都有:其,动量,模长=结合能=2倍动能。

 

4维时空[1线矢]量子的矢算,结合、演变:

正电子,叉乘,电子,结合、演变,形成,中微子,及其有关的数据:

 

由已知的有关数据(能量单位:兆电子伏)

正电(4)结合能=0.5110

正电(4)[1]与电(4)[1*]结合,释放的2倍光子动能=1.022

 

正电(4)0结合能=-释放的光子动能=-1.022/2=-0.5110

正电(4)(3)结合能=1.022

中微(6)结合能<7.000(-5)(这是,由中微子的相关实验,得到的)

虽然,有中微子有关各量有以下由正电子与电子相应各量表达的各式:

中微(0j*-0*j,j=13求和)结合能=

=(正电0j*-0*正电,j=13求和)结合能

=(正电0(3)*-0*正电(3))结合能,

中微(kl*-k*l,jkl=123循环求和)结合能=

=(正电kl*-k*正电l,jkl=123循环求和)结合能

而且,对于电子[1*线矢],的相应各物理量,只须将正电子[1线矢],的相应各物理量,都加上“*”符号,即成。

但是,以上各式,却因都=0,而不能用于,计算求得中微子的相应各量。

然而,幸好,还有,如下公式:

正电(4)[1]叉乘(4)[1*]

={i正电0[0]+正电(3)[(3)]}

叉乘{i0*[0]+(3)*[(3)]}

={i(正电0j*-0*正电j)[0j]

+(正电kl*-k*正电l)[kl],jkl=123循环求和},其模长:

{-(正电0j*-0*正电j)^2

+(正电kl*-k*正电l)^2,jkl=123循环求和}^(1/2)

={-[(正电0(v(3)cosθ)*^2-0*正电(v(3)cosθ)^2]

+[(正电(sinθv(3)cosψ)^2(sinθv(3)sinψ)*^2

-(正电(sinθv(3)sinψ)^2(sinθv(3)cosψ)*^2]

-[(正电0(sinθv(3)cosψ)*^2

-0*正电(sinθv(3)cosψ)^2]

+[(正电(sinθv(3)sinψ)^2(v(3)cosθ)*^2

-(正电(v(3)cosθ)^2(sinθv(3)sinψ)*^2]

-[(正电0(sinθv(3)sinψ)*^2

-0*正电(sinθv(3)sinψ)^2]

+[(正电(sinθv(3cosψ)^2(v(3)cosθ)*^2

以上3者之和}^(1/2)

正电(4)[1]叉乘电(4)[1*]

={i(中微0j)[0j]+(中微kl)[kl],jkl=123循环求和}

=中微(6)[2]其模长:

中微(6)={-(中微0j)^2+(中微kl)^2,jkl=123循环求和}^(1/2)

={-(正电0j*-0*正电j)^2+(正电kl*-k*正电l)^2

,jkl=123循环求和}^(1/2)

={-[中微0(v(3)cosθ)]**^2

+[中微(sinθ^2v(3)^2cosψsinψ)**^2]

-[中微0sinθ(v(3)cosψ)]**^2

+[中微(sinθ^2v(3)^2cosψsinψ)**^2]

-[中微0sinθ(v(3)sinψ)]**^2

+[中微(sinθ^2v(3)^2cosψsinψ)**^2]}

即,有:

{-[(正电0(v(3)cosθ)*^2-0*正电(v(3)cosθ)^2]

+[(正电(sinθv(3)cosψ)^2(sinθv(3)sinψ)*^2

=-[中微0(v(3)cosθ)]**^2

[(正电(sinθv(3)cosψ)^2(sinθv(3)sinψ)*^2

-(sinθv(3)cosψ)*正电(sinθv(3)sinψ)^2]

=[中微(sinθ^2v(3)^2cosψsinψ)**^2]

-[中微0(v(3)sinθsinψ)]**^2

[(正电(sinθv(3)sinψ)^2(sinθv(3)cosψ)*^2

-(sinθv(3)sinψ)*正电(sinθv(3)cosψ)^2]

=-[中微0(v(3)sinθcosψ)]**^2}

只要,采用,圆球的,各维都由确定的数值,(1/3)^(1/2),表达的动量模长,得出,各相应的数值,就都适用于椭球、橄榄球,的相应情况。

就能,由正电子与电子相应各量,的各已知数据,按此,计算求得,中微(6)[2]、反微(6)[2*]的各相应数据。

各类时空[多线矢矢]量子,各物理量的叉乘(结合、演变)和有关数据,也都可由与此类似的方法,利用,本系列第5节的有关数据和系列第6节的有关时空矢算,计算,求得。

(未完待续)




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