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矢量运算,唯物辩证地,从3维空间发展为4维时空,到多维时空(9)

已有 599 次阅读 2020-5-25 10:30 |个人分类:物理|系统分类:论文交流

矢量运算,唯物辩证地,从3维空间发展为4维时空,到多维时空(9)

 

人根据静止质量m0=0的光子的能量与其频率成正比,动量与其速度成反比的特性,并具体分析: 宇宙间各星体发射或反射的光子到达地球附近的观测点,都可在3位有效数字内近似地,被视为在均匀真空中运行。

由于光子在均匀近似真空中3维空间的运动速度,c0,不变,其光频率随运行的时间或距离改变的规律应是始终一致的。

只要知道,星系发射光子的 某 光频率红移量有关的基本数据,就能得到运动到观测系接收时对应的时间差,t

已知观测系接收到137(也有取3位有效数字近似值138)亿年前,即,t=137亿年时,某星系的某光频率已知的红移量数据,z=22而从该星系发射时,即,t=0时,当然是z=0

即已知:t=0时,z=0t0=137亿年时,z0=22

就得到观测系在相应任何时间差,t,星体该光频率相应的红移量,z,的数值。

t(t=10亿年为单位,以13.71,从01)z(z=22为单位,以221,从01),对照相应各点作图,(粗估数据只能有3位有效数字)表明:

z(=1221)         0   .002   .072   .105   .169   .803   1

t(=10亿年,13.71 )0   .073   .730   .803   .876   .993   1

t~z图表明:它是双曲线的一支(理论分析也证明:zt应是双曲线的一支)

应有: (z0-z)( t0-t)=常数a,   选取如下3:

z(z=1为单位,221)       .0   .105   1

t(10亿年为单位,13.71) .0   .803   1

按上式,定3个常数z0t0a,就解得:

z=-2.97x10^(-2)-3.05x10^(-2)/(t-1.03)

                                               image.png


    1:大图是波长L0的双曲线,小图是波长L0/2的双曲线,

    x=传播子传到观测点需时t

    y=传播子传到观测点的红移量z

由此 得到各星系光频率红移量z随时间t如图1,红移与蓝移交替的双曲线,的变化规律,也是,时空位置1线矢 时轴坐标,ic0t光,中的经历的时间t(各种粒子时空位置矢量 时轴 与空间轴的变化规律,是此图按右手螺旋转动45度角的图像)。

t趋于1时,z趋于无穷大(见图1中,大、小图第2象限

t=12,就转到第4象限,而z就从趋于负无穷大到趋于0 (见图1中,大、小图第4象限

http://blog.sciencenet.cn/blog-226-1212302.html 

这正是各维时空矢量粒子与3维空间矢量粒子的根本差异:各维时空矢量粒子,在相应各力作用下,都有相应的能级差,跃迁于其间,就能辐射或吸收其相应的传播子,就有时空双曲线的几何特性,而3维空间矢量粒子,所作用的力都只是3维空间的力,没有不同的能级,不能辐射任何传播子,没有时空双曲线的几何特性,的根本原因。

http://blog.sciencenet.cn/blog-226-1218381.html 

        新华网发展论坛20202132224

而蓝移的相应曲线与红移的曲线是反对称的,(见图2,第1象限),当2曲线都截断于距t=1,一定距离处,就形成所谓“类似酒瓶形状”。


image.png

图2

x=星体的光传到观测点需时t,或2星体间距离,

y=星体的光传到观测点的红移量z,当t0趋于1时,z0趋于无穷大,(见:图2,第2象限)

由于,红移量z=(红移后的波长L-原发的波长L0)/原发的波长L0。

当z=1,即有:t=1、L=2L0。

可见,若观测原发的波长为L0/2),则z从原波长红移到趋于极限的波长,经历的时间也=原有的1/2(见图1中,小图第2象限),观测原波长L0,就完全能在可观测到:经历的时间是长一倍的星体发来的光波。(见图1中,大、图第2象限)

当传播子是光子,从地球以波长L0观测到星,就只可观测到,趋近于观测点137亿光年的星体,若用波长=原测波长/2, ,其红移极限距观测点的距离=原有距离/2,就可能观测到,趋近于距观测点的距离=2137亿光年的星体。

实际上,对于确定的波长L0,时间每增加137亿年 (即:图1,t,每+1),红移量,z,就都相等,当时间是整数的137亿年(即t=整数),红移量就都趋于无穷大(见图1中,小图t=1、2,的曲线。但图中,没有画出,小图t=3、4(=大图t=2)的同样曲线)。

  (未完待续)




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