博文
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岩石磁学演绎 第16章 MD颗粒的TRM与地磁场古强度
- 到目前为止，我们遇到的符号和概念越来越多。如果一时分不清，请退回前面章节，进行巩固。 SD 颗粒的热剩磁符合尼尔理论，具有完美的独立性、可逆性和可叠加性。而 MD 颗粒 M 的变化是由磁畴壁移动造成的，这种行为就 ...
- 岩石磁学演绎 第15章 SD颗粒的热剩磁（TRM）与地磁场古强度
- 火山岩在降温过程中 , 其中的磁性颗粒被地磁场磁化，并在其解阻温度 T B 之下被锁定住。在室温，磁性颗粒的弛豫时间快速增加，所以能够保留较为古老的地磁场信息，包括方向和强度。 对于古地磁场的方向，只要能够通过退磁方法分离出原生特征剩磁（ Characteristic Remanent Magneza ...
- 岩石磁学演绎 第14章 一阶反转曲线图(First-Order-Reversal-Curve，FORC)
- FORC 图是通过测量一系列的部分磁滞回线 ( 反转曲线 ) 得到的 (Mayergoyz, 1986) 。对于一条典型的反转曲线，它起始于磁滞回线左半支上的一点 H a ，然后朝着正向逐渐增加外场，直到样品再次回到饱和状态。在这条反转路径上的任意一点 H b 所对应的磁化强度为 M ( H a , H b ...
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岩石磁学演绎 第13章：磁滞回线参数构建的图
- 自然样品中单轴（ Uniaxial ） SD 颗粒（ USD ）的易磁化轴会随机排列，该样品的饱和等温剩磁 M rs 和矫顽力 H c 分别为 M rs = 0.5 M s Hc ~ 0.5 H K & ...
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岩石磁学演绎 第12章：磁滞回线—SP与MD颗粒
- 由于热能足够大， SD 颗粒能够克服能垒，其 M 可自由偏转，从而变为 SP 状态，其矫顽力和剩磁矫顽力均为零。 其归一化 M-H 曲线服从朗之万方程 M(H 0 , T) = M s L( a ) = M s ， 其中 a = m 0 VM s H/kT 。 当外场很小时， L( a )= a /3 ，于是 ...
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岩石磁学演绎 第11章：磁滞回线—SD颗粒
- 对于铁磁性物质，其初始磁化强度 ( M ) 为零，在外场 ( H ) 激发下会发生磁化现象。当场足够大时，其磁化强度达到饱和 (Saturation magnetization, M s ) 。使得磁化强度达到饱和时的临界场称之为饱和场 (H sat ) 。此时逐渐减小外场， M 并不沿着初始的磁化曲线减小，而是滞后 ...
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岩石磁学演绎 第10章 AMS应用
- 对于 AMS 椭球，初学者最难判断的就是根据投影图来判断 AMS 的形状与方位。 我们再复习一下，如果短轴（圆圈）扎堆，长轴无定向，这就是一个典型的大饼状 AMS 椭球。如果长轴（方框）扎堆，短轴无定向，这就是典型的针状 AMS 椭球。 我们再来看几个复杂一点的情形。对于第一列， ...
- 岩石磁学演绎 第9章：磁化率概念进五阶-磁化率张量
- 之前我们对磁化率的定义都是在一维上，也就是沿着外场方向 M 的变化。现在我们要把磁化率的概念进一步进阶。 对磁化率更为精确的解释需要引入张量的概念。对于一块样品，在不同方向上测量的磁化率值不一样，这叫做磁化率各向异性（ Anisotropy of magnetic susceptibility ， ...
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岩石磁学演绎 第8章：磁化率概念进四阶
- 磁化率和温度、频率有关系，这非常好理解。磁化率和外加场还有关系吗？ 这又可以分为两种情况。当外加场很小的时候，无论是单畴还是多畴，它的磁矩变化可逆，所以大部分仪器都用低场（比如 0.4 mT = 4 Oe ）磁化样品，进行磁化率测量。 MPMS 系统一般设置为 0.4 mT 这个量级。外场再大，磁 ...
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岩石磁学演绎 第7章：磁化率概念进三阶
- Bartington 磁化率仪是目前使用最广泛的磁化率测量仪器。 Bartington 磁化率仪是以 10 毫升水作为标样标定的。该标样在 SI 单位下的读数为 - 0.9 ，对应的体积磁化率为 –0.9 10 -5 。在 SI 单位系统下，这个值是没有单位的。而对于其他体积为 10 毫升的样品，其 ...
